yfnhbq значение энтальпии

Атомные электростанции (АЭС) России. Реальные процессы в паротурбинной установке и показатели тепловой экономичности АЭС.

Глава 3. Выбор параметров пара на АЭС с водным теплоносителем

3.4. Реальные процессы в паротурбинной установке и показатели тепловой экономичности АЭС

Выше рассматривались обратимые идеальные циклы. В действительности все процессы, составляющие циклы паротурбинных установок АЭС, протекают с потерями, снижающими тепловую экономичность. Анализ циклов получается наиболее наглядным при рассмотрении их в Т, s -диаграмме. Однако для изучения реальных процессов и тем более для тепловых расчетов элементов АЭС использование Т, s -диаграммы слишком трудоемко, так как определения количества теплоты требуют планиметрирования площадей. Более удобным является использование h, s -диаграммы для водяного пара, в которой по оси ординат откладываются значения энтальпии. На рис. 3.8 представлена h, s -диаграмма водяного пара в пределах значений давления, температуры и влажности,

характерных для АЭС с водным теплоносителем. Обращает на себя внимание наличие наибольших значений энтальпии насыщенного пара в области давления 2,5 3,6 МПа, что связано с теплофизическими свойствами водяного пара.

Рассмотрим на рис. 3.8 значения энтальпии в разных точках идеального цикла насыщенного пара. В процессе идеального цикла в турбине происходит адиабатное расширение пара от начального давления перед турбиной р a до давления в конденсаторе р к . При этом энтальпии влажного пара перед турбиной h o снижается до энтальпии влажного пара перед конденсатором h ка . Разность этих значений энтальпии называется располагаемым адиабатным перепадом энтальпии:

H a = h o h ка (3.3)

Рис. 3.8. Идеальный и реальный процессоры в паротурбинной установке на насыщенном паре в h, s -диаграмме без промежуточных сепарации и пароперегрева

Ее также называют удельной располагаемой внутренней работой идеального цикла:

W a = Н a (3.4)

source